(глюоний) -гипотетич. мезон, построенный из глюонов, подобно тому, как p- или r-мезоны построены из кварка и антикварка. Поскольку в квантовой хромодинамике (КХД) векторные частицы - глюоны присутствуют наравне с кварками, можно предполагать, что Г. существует и его спектр не беднее спектра обычных кварк-антикварковых мезонов (кваркониев). Глюоны характеризуются спином и цветом и не имеют др. квантовых чисел. Согласно обычным представлениям о невылетании цвета (см. Удержание цвета), все адроны можно считать синглетами по отношению к цветовой группе (бесцветными), поэтому разл. Г. могут отличаться только спином и массой. С теоретич. точки зрения, идентификация адронов с Г. кажется достаточно трудной, т. к. невозмож но указать распады или др. свойства Г., к-рые заведомо отличали бы его от кваркония с теми же квантовыми числами. Проблема усложняется тем, что в известных (наблюдавшихся) адронах заметным может быть смешивание глюонных и кварковых состояний. Всё же можно ожидать наиб. интенсивного рождения Г. в тех реакциях и распадах, в к-рых на малых расстояниях образуются не кварки, а глюоны. Примерами могут служить распады тяжёлых мезонов типа или . Так, согласно КХД, распад (где - фотон, X - адронное состояние) идёт через аннигиляцию пары очарованных кварка-антикварка в два глюона (g )и фотон (рис.). В этих распадах обнаружены резонансы с массами 1440 МэВ и 1700 МэВ (i- и -частицы), к-рые отличаются по свойствам от известных мезонов и рассматриваются как первые кандидаты в Г.

Изучение свойств Г. может служить критичной проверкой разл. моделей адронов. Так, в пределе большого числа цветов Г. представляет собой стабильные (с бесконечно узкой шириной) мезоны, смешивания с кварковыми состояниями нет. Относительно масс низших глюонных состояний можно получить определ. предсказания в рамках КХД с помощью числ. расчётов на ЭВМ. Характерный масштаб масс оказывается при этом порядка 1,5 ГэВ. Существует также предположение, что -мезон с массой 960 МэВ значительно тяжелее др. псевдоскалярных мезонов именно из-за примеси глюонного состояния в его волновой ф-ции, несмотря на то, что эта примесь невелика. Если верна последняя точка зрения, то следует ожидать, что характерный масштаб масс Г. заметно больше, чем кварковых резонансов.

Лит.: Вайнштейн А. И. и др., Квантовая хромодинамика и масштабы адронных масс, "ЭЧАЯ", 1982, т. 13, с. 542.

В. И. Захаров.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.